欧阳德来
,
鲁世强
,
丘伟
,
黄旭
,
雷力明
稀有金属材料与工程
利用Thermecmaster-Z型热模拟试验机在β相区对铸态TB6钛合金进行了热压缩试验,并对其动态再结晶行为进行了研究.结果表明,合金在β热变形过程中主要存在两类形核位置:原始β晶界附近及β晶粒内部,相应地存在两类动态再结晶机制:不连续动态再结晶和连续动态再结晶.在较高应变速率(≥0.01 s-1)时,以不连续动态再结晶机制为主,但动态再结晶发生的程度较低,不能通过此机制使组织获得明显细化;在低应变速率(≤0.001 s-1)和高变形温度(≥950℃)时,以连续动态再结晶机制为主.此时,合金动态再结晶晶粒直接由亚晶转变而成,组织均匀、细小.
关键词:
铸态TB6钛合金
,
β热变形
,
动态再结晶
康张阳
,
杨茉
,
杨大海
,
陈赛科
,
严祯荣
,
罗晓明
,
高子瑜
工程热物理学报
本文给出一种弯管和文丘里管组合结构的新型浓淡煤粉燃烧器,并分别对弯管、文丘里管和这种弯管和文丘里管组合结构燃烧器内的气固两相流动进行了数值模拟。采用Euler-Lagrange方法和离散相模型（DPM）研究气固两相流动,气相湍流采用分离涡（DES）模拟方法,固相湍流采用离散随机游动（DRW）模型。结果表明,这三种结构对10μm的小颗粒分离作用都不好,而对于大于50μm的颗粒来说,弯管和文丘里管的组合结构不仅可以实现浓淡分离,而且高浓度区域不贴壁。
关键词:
文丘里管
,
浓淡分离
,
DES模型
,
离散相模型
沈思苇
,
杨茉
,
蒋燕华
,
王治云
工程热物理学报
本文通过对不同收缩比和收缩段形线结构下的文丘里管内气固两相流的数值模拟,给出了文丘里燃烧器浓淡分离效果和阻力特性与文丘里管结构的关系.结果表明,文丘里燃烧器的阻力损失主要发生在收缩段,并且随着收缩比的增大,燃烧器的浓淡分离效果将变差,阻力损失减小;当收缩段采用圆弧形形线结构时,可使文丘里燃烧器单位压降的浓淡比增加,且在弯曲弧度相同的情况下,“内凹”弧形与“外凸”弧形燃烧器相比,其单位压降浓淡比更大;收缩段形线弯曲弧度增大,单位压降浓淡比随之增大.
关键词:
文丘里管
,
浓淡燃烧器
,
气固两相流
,
数值模拟
喻江涛
,
李明伟
,
曹亚超
,
王晓丁
,
程旻
功能材料
ADP晶体{100}面族生长的实时与非实时AFM(atomic force microscopy,AFM)研究表明,过饱和度σ处于0.005～0.04,生长温度介于293～313K之间时,晶面上观察到位错生长丘和其它晶体缺陷所形成的生长丘,晶面主要为台阶推进方式生长;位错生长丘上空洞的出现与位错弹性理论相符;随过饱和度σ降低,台阶形貌会发生相应变化;生长温度为298K时,台阶棱边能不小于6.2×10-7J/cm2.
关键词:
ADP晶体
,
生长丘
,
台阶
,
台阶棱边能
,
AFM
杨帅
,
许国伟
,
童军虎
,
孙文学
,
肖振
,
李余洋
,
张生义
黄金
doi:10.11792/hj20170404
中国现行的固体矿产勘查规范将矿床勘查类型分成3类,最为复杂的是第Ⅲ类型,该类矿床矿体形态复杂,产状不稳定,一定网度的勘查工程无法对矿体进行有效圈定,矿床的勘探和开发,都具有一定的局限性,往往是边探边采,不能进行大规模开发利用,不利于统一规划,矿床开发和环境保护不能兼顾.以布丘克金矿床为例,提出对此类矿床进行整体开发的思路,运用地质统计学的方法确定矿体的空间赋存状态,为这类矿床的开发提供了可行性的实践.
关键词:
布丘克金矿床
,
矿床勘查类型
,
地质统计学
,
变异函数
,
复杂矿床
,
开发
黄志尧
,
李霞
,
李海青
工程热物理学报
本文研究了运用单相流量计组合进行液液两相流参数测量的方法.该方法首先通过静态混合器将液液两相流混合成为均相流,然后利用文丘里管获得两相流差压,利用涡轮流量计获得两相流总体积流量,最后通过液液两相流测量模型获得液液两相流总体积流量、总质量流量、混合密度以及分相流量.初步实验结果表明该方法是可行的,在总体积流量1～6 m3/h,油含率15%～85%的范围内,可有效地测量液液两相流的总体积流量、总质量流量和两相流混合密度,测量相对误差在5%以内,但液液两相流分相流量测量相对误差较大,仍需进一步研究.
关键词:
液液两相流
,
测量
,
静态混合器
,
文丘里管
,
涡轮流量计
