张飒
,
刘莹
,
刘怡萱
,
程璇
,
张颖
无机材料学报
doi:10.3724/SP.J.1077.2014.13374
采用传统固相反应法制备了原子比Zr/Ti≈52/48,掺杂少量镧的锆钛酸铅(PLZT)铁电陶瓷材料,X射线衍射分析表明得到的陶瓷粉末样品为纯钙钛矿相.对PLZT铁电陶瓷材料进行不同温度下的原位Raman谱观测,得到了各Raman特征谱的频率和峰强随温度的变化规律.结果表明,从-200℃升温至600℃过程中,准同型相界附近的PLZT铁电陶瓷分别发生了两种相变:在0℃发生了单斜相到四方相的转变,而在350℃发生了四方相到立方相的转变;并且,在-150℃和250℃附近还可能分别发生低温单斜相到高温单斜相和混合相的相变.
关键词:
PLZT铁电陶瓷
,
相变
,
准同型相界
,
原位Raman光谱
刘怡萱
,
程璇
,
张颖
金属学报
对Zr与Ti的原子比约为52/48, 掺杂了少量La、Mn和
Nb的PLZT铁电陶瓷进行了不同
温度下的原位Raman谱观测, 对所获得的谱图进行温度分布修正,
再利用阻尼-谐振-振荡器模型的光谱响应函数及Gauss
分布函数对所得结果进行分峰拟合, 得到了各Raman峰的波数和峰强随温
度的变化规律. 结果表明, 准同型相界附近的PLZT铁电陶瓷在
47—600 ℃升温过程中, 于240和360 ℃分别发生两次相变, 表明
样品中可能存在混合相；通过比较未极化和极化样品的Raman
谱峰的变化结果, 分析了预极化处理对相变的影响.
关键词:
准同型相界
,
ferroelectric ceramics
,
phase transition
刘怡萱
,
程璇
,
张颖
金属学报
doi:10.3321/j.issn:0412-1961.2008.01.006
对Zr与Ti的原子比约为52/48,掺杂了少量La、Mn和Nb的PLZT铁电陶瓷进行了不同温度下的原位Raman谱观测,对所获得的谱图进行温度分布修正,再利用阻尼-谐振-振荡器模型的光谱响应函数及Gauss分布函数对所得结果进行分峰拟合,得到了各Raman峰的波数和峰强随温度的变化规律.结果表明,准同型相界附近的PLZT铁电陶瓷在47-600℃升温过程中,于240和360℃分别发生两次相变,表明样品中可能存在混合相;通过比较未极化和极化样品的Raman谱峰的变化结果,分析了预极化处理对相变的影响.
关键词:
准同型相界
,
铁电陶瓷
,
相变
,
原位Raman谱
徐祖耀
材料热处理学报
刘文中,关于贝氏体形成机制,包括形核过程的文献很少被引述。作者（刘等）的主要论点为贝氏体铁素体以无扩散、非切变机制在奥氏体内贫碳区形核,并未引述形成贫碳区的必要条件。本文作者强调,在钢及铜合金中,不可能由Spinodal分解和位错偏聚形成贫溶质区。刘等的理念未得到先进理论观点和精细实验结果的支持。在刘文中,据此对临界核心大小和形核能的计算并无显著意义,期望青年学者对贝氏体相变机制作进一步研究。
关键词:
贝氏体形核
,
扩散机制
,
切变机制
,
贫碳区
蔡敏敏
,
李国霞
,
赵维娟
,
李融武
,
赵文军
,
承焕生
,
郭敏
硅酸盐通报
利用质子激发X射线荧光分析(PIXE)测试分析汝官瓷、张公巷窑青瓷和刘家门窑青瓷样品的主要化学组成,用多元统计判别分析方法对数据进行分析,以确定它们的分类和起源关系.结果表明:汝官瓷、张公巷窑青瓷和刘家门窑青瓷釉基本能很好的区分；但是胎区分得不是很理想,张公巷窑青瓷的胎可以和汝官瓷、刘家门窑青瓷胎很好的区分,汝官瓷胎和刘家门窑青瓷胎有个别样品不能分开.
关键词:
汝官瓷
,
张公巷窑青瓷
,
刘家门窑青瓷
,
判别分析
肖朋飞
,
赵红梅
,
李融武
,
赵文军
,
李国霞
,
赵维娟
,
承焕生
硅酸盐通报
本文采用质子激发X射线荧光分析(PIXE)技术测试了34个汝官瓷样品、30个蓝色系列钧官瓷样品(不含红釉系列)和17个刘家门窑青瓷样品的主量化学组成含量,根据这些样品的主量化学组成含量数据,应用多元统计分析方法进行分析.结果表明:汝官瓷、钧官瓷和刘家门窑青瓷的釉样品能够较好的区分开;但是3种瓷胎并不能很好的分开.
关键词:
汝官瓷
,
钧官瓷
,
刘家门窑青瓷
,
PIXE
,
因子分析
金属学报
<正> 我国古代冶铁技术发展史上,两汉是一个重要的发展时期。无论从冶铁业的规模、冶铸技术的进步还是铁器的广泛使用,都明显地进入到一个新的阶段。这对于以后社会的政治、军事、经济以及科学技术的发展,都有深远的影响。“人民,只有人民,才是创造世界历史的动力。”冶铁技术在西汉时期迅速发展,首先是由于劳动人民在生产实践中的创造。加之公元前二○九年,陈胜、吴广领导农民揭
关键词:
刘宗昌
,
计云萍
,
任慧平
,
袁长军
,
段宝玉
材料热处理学报
贝氏体铁索体在晶界形核的新观察验证了形核的一般规律.依据试验观察,理论计算得贝氏体临界晶核尺寸和形核功为:a*=16.7 nm;b*=25 nm,△G*=270 J·mol-1,此值合理.奥氏体中贫碳区的存在是普遍事实,试验也测得贝氏体相变孕育期内形成了贫碳区；不能将Spinodal分解与奥氏体中形成贫碳区和富碳区混为一谈.涨落是相变的契机,在孕育期内奥氏体中必由于涨落而形成贫碳区.阐述了非协同热激活跃迁形核机制.大量TTT图分析和实测均表明贝氏体铁索体形核-长大不可能以扩散方式进行.
关键词:
贝氏体铁素体
,
晶界形核
,
扩散
,
切变
,
热激活跃迁
