罗丰华
,
陈嘉砚
,
刘浪飞
,
及川胜成
,
石田清仁
材料开发与应用
doi:10.3969/j.issn.1003-1545.2006.02.003
通过热轧和冷轧工艺制备了0.2mm厚的Co41Ni33Al26合金带材,采用1350℃×5h水冷对该带材进行了淬火热处理,用金相显微镜观察了其组织.用微分差热分析仪(DSC)测定了其马氏体转变温度,并用动态热机械谱仪(DMS)研究了其相变及阻尼能力.结果表明,0.2mm的Co41Ni33Al26合金带材的基体为竹节状的粗大再结晶晶粒,其马氏体相变温度比1.5mm厚的板材高约45℃;降温过程中合金带材在140～25℃温度范围出现阻尼峰,其阻尼峰宽明显大于马氏体相变温度范围,后者为121～78℃,表明有新的应力诱发马氏体相变出现;Co40Ni33Al27合金带材的阻尼能力超过0.04,并且温度范围宽,有望成为新型阻尼材料.
关键词:
Co-Ni-Al合金
,
马氏体相变
,
阻尼能力
罗丰华
,
卢静
,
陈明军
,
孟康龙
,
刘浪飞
材料工程
doi:10.3969/j.issn.1001-4381.2007.11.009
采用金相显微技术、DSC、VSM方法,研究了Cu含量x(x=3,5,8)对Co41Ni33Al26合金马氏体相变和Curie点的影响.结果发现在x≤5%范围内,Co41Ni33-xAl26Cux合金马氏体相变温度与x的关系成直线变化,x每增加1%,马氏体相变温度降低约44K;其Curie点随x增加而缓慢下降,x每增加1%,Curie点约降低3.6K.与L10马氏体结构的Co41Ni33-xAl26Cux(x=0,3,5)合金相比,具有B2结构的Co41Ni25Al26Cu8合金易磁化,并且饱和磁化强度低.
关键词:
Co-Ni-Al-Cu合金
,
马氏体相变
,
Curie点
罗丰华
,
陈嘉砚
,
刘浪飞
,
及川胜成
,
石田清仁
金属学报
利用OM, SEM, EDX, XRD, DSC和VSM研究了用Sb替代Al对Co41Ni32Al27合金马氏体相变和磁性的影响. 结果表明Co41Ni32Al26Sb1合金仍然生成L10型马氏体, 其马氏体相变温度和Curie点与淬火温度成正比关系, 淬火温度每升高10 K, 马氏体相变温度约提高9 K, 而Curie点约提高7.5 K. 相同淬火温度下Co41Ni32Al26Sb1合金的马氏体相变温度比Co41Ni32Al27合金约高70 K, 而Curie点也高出15 K. Co41Ni32Al26Sb1在1623 K热处理时出现共晶组织,发生部分熔化现象. 特别重要的是Co41Ni32Al26Sb1合金的马氏体相变温度范围大幅度缩小, 为20—28 K, 只有Co41Ni32Al27合金的一半, 有利于获得大磁致应变. 用平均s+d总电子浓度和平均磁价电子数分别解释了马氏体相变温度和Curie点的变化.
关键词:
Co-Ni-Al-Sb合金
,
martensitic transformation
,
Curie point
,
null
罗丰华
,
陈嘉砚
,
刘浪飞
,
及川胜成
,
石田清仁
金属学报
doi:10.3321/j.issn:0412-1961.2006.08.001
利用OM,SEM,EDX,XRD,DSC和VSM研究了用Sb替代Al对Co41Ni32Al27合金马氏体相变和磁性的影响.结果表明Co41Ni32Al26Sb1合金仍然生成L10型马氏体,其马氏体相变温度和Curie点与淬火温度成正比关系,淬火温度每升高10 K,马氏体相变温度约提高9 K,而Curie点约提高7.5 K.相同淬火温度下Co41Ni32Al26Sb1合金的马氏体相变温度比Co41Ni32Al27合金约高70 K,而Curie点也高出15 K.Co41Ni32Al26Sb1在1623 K热处理时出现共晶组织,发生部分熔化现象.特别重要的是Co41Ni32Al26Sb1合金的马氏体相变温度范围大幅度缩小,为20-28 K,只有Co41Ni32Al27合金的一半,有利于获得大磁致应变.用平均s+d总电子浓度和平均磁价电子数分别解释了马氏体相变温度和Curie点的变化.
关键词:
Co-Ni-Al-Sb合金
,
马氏体相变
,
Curie点
刘丽玲
,
袁国翠
,
牛耀玉
,
田超
腐蚀与防护
对宝浪油田污水处理系统污水水质、腐蚀挂片等数据分析,结果表明,该污水处理系统腐蚀严重.为了确定腐蚀影响因素,进行了污水流速、温度、pH等因素对腐蚀速率影响的试验研究.初步确定了这些因素对宝浪油田污水腐蚀影响规律,为日后制定防腐蚀措施可以提供参考.
关键词:
污水
,
腐蚀
,
影响因素
刘建国
,
李言涛
,
侯保荣
腐蚀与防护
海洋浪溅区是海洋环境腐蚀最严重的区带。本文介绍了国内外对海洋浪溅区的定义及浪溅区的范围，描述了钢铁在浪溅区的腐蚀规律，并从外因和内因阐述了浪溅区的腐蚀机理研究进展。从涂料保护、阴极保护、覆层防护三方面介绍了国内外目前常用的浪溅区防护技术。还对浪溅区腐蚀机理和防护技术提出了展望。
关键词:
浪溅区
,
腐蚀
,
防护
白振华
,
李涛
,
崔亚亚
,
郭乾勇
,
刘亚星
,
李秀军
钢铁
doi:10.13228/j.boyuan.issn0449-749x.20140388
针对平整机组因压下量小、变形热与摩擦热少、轧辊热凸度不大而无法采用精细冷却的方式控制中双组合浪、单肋浪、多肋浪、中肋组合浪、边肋组合浪等复杂浪形缺陷的问题，以四辊平整机组为研究对象，提出了一套采用非对称式结构来替代对称性结构，将板形控制手段从传统的对称弯辊（对称窜辊）、倾辊等二维增加到左弯辊、右弯辊、上窜辊、下窜辊以及倾辊等五维的板形控制思想，并在此基础上以实际板形与目标板形的差值最小为目标建立了一套适合于四辊平整机组的复杂浪形控制技术，通过左弯辊、右弯辊、上窜辊、下窜辊以及倾辊等板形控制参数的优化设定，有效解决了四辊平整机组复杂浪形缺陷的控制问题，弥补了平整机组因无法采用精细冷却而带来的板形控制先天性不足问题，为现场平整机组板形精细控制提供了一套新方法，具有进一步推广使用的价值。
关键词:
平整机
,
复杂浪形
,
非对称
,
精细控制
徐祖耀
材料热处理学报
刘文中,关于贝氏体形成机制,包括形核过程的文献很少被引述。作者（刘等）的主要论点为贝氏体铁素体以无扩散、非切变机制在奥氏体内贫碳区形核,并未引述形成贫碳区的必要条件。本文作者强调,在钢及铜合金中,不可能由Spinodal分解和位错偏聚形成贫溶质区。刘等的理念未得到先进理论观点和精细实验结果的支持。在刘文中,据此对临界核心大小和形核能的计算并无显著意义,期望青年学者对贝氏体相变机制作进一步研究。
关键词:
贝氏体形核
,
扩散机制
,
切变机制
,
贫碳区
