袁强华
,
张刚台
,
穆保霞
,
王淑英
,
崔秀花
,
戴康
,
沈异凡
量子电子学报
doi:10.3969/j.issn.1007-5461.2006.05.005
研究了Cs(6P)+Cs(6S)+He→Cs(5D)+Cs(6S)+He的碰撞能量转移过程.单模半导体激光器共振激发Cs原子至6P3/2态,利用另一与泵浦激光束反向平行激光束作为吸收线探测6P3/2态原子密度及其空间分布.缓冲气体增大了6P3/2和6S1/2原子间的能量转移,这可从测量由Cs(6P)/Cs(5D)碰撞而被布居的7D态所发射的荧光得到证实.因5D→6P(3.0～3.6 μm)处于红外本实验不能探测,利用一个已经测量过的过程(即6P+5D→6S+7D)作相对测量.得到三体碰撞速率系数为(2.2±1.1)×10-28cm6s-1.
关键词:
光谱学
,
三体碰撞转移
,
荧光
,
Cs
李锦
,
郑毓峰
,
戴康
,
徐金宝
,
陈树义
无机材料学报
采用近距离升华(Close-Spaced-Sublimation,CSS)技术制备CdTe及掺Te薄膜.并利用XRF、XRD、SEM及Hall系统研究了其含量、结构、表面形貌和电性能.结果表明,CSS技术制备的CdTe薄膜晶形好,晶粒度较RF方法制备的薄膜增大约100倍.Te掺入CdTe薄膜后,改变了CdTe膜的结晶特性,适当掺入Te可以促进CdTe晶格的生长,并导致Cdrre膜晶格常数变大.薄膜面电阻率降低,面载流子浓度增大,以及载流子迁移率的增大,表明掺杂Te后CdTe膜的电导性能大大改善.
关键词:
近距离升华（CSS）技术
,
CdTe thin films
李媛媛
,
殷桂琴
,
穆保霞
,
张刚台
,
戴康
,
沈异凡
量子电子学报
doi:10.3969/j.issn.1007-5461.2005.06.007
利用单模半导体激光器激发Rb原子到5P3/2态,将Rb空心阴极灯发射的6D5/2→5P3/2的629.8 nm线作为吸收线.测量5P3/2态原子密度,由测得的激发态原子密度结合荧光强度比,得到能量合并过程Rb(5P3/2)+Rb(5P3/2)→Rb(5D)+Rb(5S)的碰撞截面为(5.0士1.9)×10-14cm2.利用荧光法测量了Rb52P精细结构碰撞转移截面.直接荧光是由5P3/2态发射的,敏化荧光是由精细结构碰撞转移和碰撞能量合并产生的.由相对荧光强度得到了转移截面σ(5P3/2→5P1/2)=(3.0土0.9)×10-15cm2.碰撞能量合并速率系数比精细结构混合率大一个数量级,与其它实验结果进行了比较.
关键词:
光谱学
,
碰撞转移
,
荧光
,
Rb
许瑾
,
王青
,
亚森江·吾甫尔
,
戴康
,
沈异凡
量子电子学报
doi:10.3969/j.issn.1007-5461.2007.04.010
在气体样品池条件下,研究了Rb(5PJ)+(Ne、N2)碰撞能量转移过程.对于5PJ与Ne的碰撞,电子态能量仅能转移为Ne原子的平动能.在与N2的碰撞中,向分子振转态的转移是重要的.调频半导体激光器稍微调离共振线,激发Rb原子至Rb(5P3/2)态,在不同的Ne或N2气压下,测量了5P1/2→5S1/2与5P3/2→5S1/2荧光强度比.利用速率方程分析,可以得到碰撞转移速率系数,对于Ne,5P3/2→5P1/2转移速率系数为1.53×10-12cm3s-1.对于N2,由5PJ+Ne和5PJ+N2二种情况下5P1/2与5P3/2荧光的相对强度比,利用最小二乘法确定5P3/2→5P1/2.转移速率系数为8.83×1011cm3s-1,5PJ态猝灭速率系数为1.25×10-10cm3s-1.对实验结果进行了定性的讨论.
关键词:
光谱
,
碰撞能量转移
,
荧光
,
速率系数
,
Rb
秦晨
,
刘静
,
王倩
,
孟繁新
,
戴康
,
沈异凡
量子电子学报
doi:10.3969/j.issn.1007-5461.2007.06.005
应用激光吸收和荧光方法,测量了Cs(6P)态与Ne碰撞的精细结构转移和碰撞猝灭截面.Cs原子被激光激发到6P3/2态,将与泵浦激光束反向平行的检测激光束调到6PJ→8S1/2的跃迁,测量6PJ激发态的密度及空间分布,由此计算了6PJ→6S的有效辐射率.在T=337 K和Ne密度0.5×1018＜N＜4×1018cm-3范围内测量了6P1/2→6S1/2(895 nm)发射的敏化荧光强度I895,量N/I895与N有抛物线型的关系,表明6PJ的猝灭是由于与Ne原子的碰撞产生的,而不是由与Cs基态原子碰撞产生的.由最小二乘法确定的二次多项式的系数得到6P态与Ne碰撞精细结构转移截面σ21=(1.90±0.82)×10-19 cm2,猝灭截面σD=(8.97±3.85)×10-19 cm2.
关键词:
光谱
,
碰撞能量转移
,
荧光
,
截面
,
铯
,
氖气
李琳
,
辛璟焘
,
刘静
,
戴康
,
沈异凡
量子电子学报
doi:10.3969/j.issn.1007-5461.2008.03.003
利用一步激发的饱和吸收光谱技术测量了激发态Rb(5P<,3/2)态的原子密度,室温下的Rb-H<,2混合蒸气被780nm激光激发,在激光线宽远小于Doppler线宽条件下,在激光功率40μW至5mw的范围内,测量了吸收系数,得到了5P<,3/2态的速度选择布居数密度.通过Rb空心阴极灯发出的5D→5P<,3/2窄谱线的吸收测量,也可以测得5P<,3/2态的原子密度,二种测量方法所得结果符合得很好.当氢气压为100Pa时,约8%基态原子被单模半导体激光器激发到5P<,3/2态.
关键词:
光谱学
,
速度选择粒子数密度
,
饱和吸收
,
RbH2混合蒸气
白振岙
,
崔秀花
,
赵亿坤
,
戴康
,
沈异凡
量子电子学报
doi:10.3969/j.issn.1007-5461.2008.06.004
利用激光泵浦一吸收技术,研究了在样品池中的Cs(7DJ)+H2→CsH[X1Σ+(v"=0)]+H光化学反应过程.双光子激发Cs-H2混合蒸气中Cs原子至72D态,荧光中除有泵浦能级发生的直接荧光外,还包含由精细结构碰撞转移产生的敏化荧光,CsH分子足由7D原子与H2间的三体碰撞反应产生的.利用780 nm激光测量了CsHx1∑+(v":0→v'=21)吸收带.△I'和△I"分别表示泵浦7D3/2和7D5/2时的吸收光强.解速率方程组,得到7D3/2→7D5/2和7D5/2→7D3/2精细结构转移截面分别为(1.3±0.3)×10-14和(9.8±2.0)×10-15cm2.从7DJ碰撞到7D以外态的截面分别为(4.0±1.0)×10-15(对J=3/2)和(3.6±0.9)×10-15cm2(对J=5/2).Cs(TDy)+H2→CsH+H的反应截而分别足(1.4±0.5)±10-16(J=3/2)和(1.1±0.4)×10-16cm2(J=5/2),7D3/2与H2的反应活动性大于7D5/2.
关键词:
光谱学
,
光化学反应
,
泵浦一吸收技术
,
截面
,
Cs-H2系统
邓玉华
,
吕磊
,
许谨
,
戴康
,
沈异凡
量子电子学报
doi:10.3969/j.issn.1007-5461.2009.03.002
利用脉冲激光双光子激发Rb(5S)到Rb(5DJ,7S)态,在样品池条件下,利用原子荧光光谱方法研究了Rb(SDJ,7S)+Rb(5S)的碰撞能量转移过程.利用三能级模型的速率方程分析,在不同的Rb(5S)密度下,通过对直接荧光和转移荧光的时间积分荧光强度的测量,得到了Rb(5D5/2)→Rb(5D3/2)精细结构转移截面为(3.7±0.9)×10-14cm2.而测得的碰撞转移到Rb(5DJ)以外态的截面是Rb(5D)→Rb(7S)转移截面和碰撞能量合并逆过程截面之和,还可测得Rb(5D)→Rb(7S)的碰撞转移截面为(1.6±0.4)×10-16cm2,故Rb(5D)+Rb(5S)→Rb(5P)+Rb(5P)的截面分别为(3.1±1.2)×10-14cm2(对J=5/2)和(2.0±0.6)×10-14cm2(对J=3/2),5DJ态主要是通过碰撞能量合并的逆过程(即Rb(5DJ)+Rb(5S)→Rb(5P)+Rb(5P))猝灭.
关键词:
光谱
,
碰撞能量转移
,
荧光
,
截面
,
Rb
李锦
,
郑毓峰
,
戴康
,
徐金宝
,
陈树义
无机材料学报
doi:10.3321/j.issn:1000-324X.2003.01.031
采用近距离升华(Close-Spaced-Sublimation,CSS)技术制备CdTe及掺Te薄膜.并利用XRF、XRD、SEM及Hall系统研究了其含量、结构、表面形貌和电性能.结果表明,CSS技术制备的CdTe薄膜晶形好,晶粒度较RF方法制备的薄膜增大约100倍.Te掺入CdTe薄膜后,改变了CdTe膜的结晶特性,适当掺入Te可以促进CdTe晶格的生长,并导致CdTe膜晶格常数变大.薄膜面电阻率降低,面载流子浓度增大,以及载流子迁移率的增大,表明掺杂Te后CdTe膜的电导性能大大改善.
关键词:
近距离升华(CSS)技术
,
CdTe薄膜
崔秀花
,
穆保霞
,
戴康
连铸
doi:10.3969/j.issn.1007-5461.2014.06.002
利用泵浦-探测技术研究高振动激发态KH(V=14～21)分子与CO2的振动-转动碰撞转移过程.脉冲激光激发KH分子至高位振动态,与CO2发生振动-转动能量转移,使CO2高位转动态得到布居,通过测量CO2(0000,J=32～48)转动态分布,得到其平均转动能和平均转动能变化,发现振动量子数V从14增加至21时,CO2平均转动能变化增加了2.33倍;测量CO2转动能级的多普勒增宽吸收线,得到V=14和20时,其获得的平均平动能大体随J增大而线性增大;最后,在单一碰撞条件下,测量KH(V=14～21)与CO2(0000,J)的振动-转动碰撞能量转移速率系数,结果显示V=19的总碰撞速率系数是V=14的4.5倍,而V＞19则呈下降趋势.
关键词:
光谱学
,
振-转能量转移
,
转动和平动能
,
KH-CO2
