蔡安辉
,
施居俯
,
陈召国
,
唐黔湘
材料开发与应用
doi:10.3969/j.issn.1003-1545.2002.03.003
用正交试验对磷酸盐石墨铸型进行了成分设计,并应用数理统计原理对各因素的影响程度进行了分析,确定了磷酸盐石墨铸型的较佳制作工艺.结果表明,w(磷酸):w(高铝粉):w(石墨)＝0.30:0.30:0.70时,混制造型后于600℃烘干40min左右,磷酸铝盐石墨铸型具有较好的力学性能,其干拉伸强度可达4.67×105Pa、干压缩强度可达22.21×105Pa.高铝粉、磷酸之比的较佳范围值为0.8～1.0.干拉伸强度(σt)、压缩强度(σc)与各种因素之间的一次关系分别为:σc(105Pa)=0.71A(%)+0.47B(%)+0.022C(℃)-0.11D(min)-23.49,σt(105Pa)=0.165A(%)+0.135B(%)+0.0051C(℃)-0.0063D(min)-7.419.磷酸盐石墨铸型的耐激冷能力较强.
关键词:
磷酸盐石墨铸型
,
中低铬白口铸铁
,
正交试验
,
铸造
刘浩然
,
乔豪学
量子电子学报
doi:10.3969/j.issn.1007-5461.2012.06.004
采用拟谱法和劈裂算符法,数值模拟了脉冲激光场与氢原子系统相互作用液化过程.当输入激光场为正弦波形式时,氢原子电子的拉比振荡波形为正弦波；当输入激光场为调幅场时,其拉比振荡波形为方波,但存在较严重的布居泄露；当对氢原子外加限制势时,在保证拉比振荡为方波的前提下,可以通过降低激光场的强度来减少布居泄露,达到完全布居传输的目的.
关键词:
量子光学
,
布居囚禁
,
拟谱分裂算符法
,
布居传输
李剑
量子电子学报
doi:10.3969/j.issn.1007-5461.2013.04.013
运用全量子理论的方法,研究了在驻波激光场中单个囚禁离子布居数反转的动力学特性,分别讨论非线性参数η和驻波场的相位φ对离子布居数反转崩塌-复原现象的影响.结果表明,随着η的增大,离子的布居数反转崩塌-复原的周期变短,振荡频率变大.但当η超过某一临界值时,离子布居数反转崩塌-复原的轮廓变得不明显,另外,驻波激光场的相位也对囚禁离子布居数反转的动力学特性有明显的影响,随着φ的增大,离子的布居数反转崩塌-复原的周期变大,振荡频率变大.
关键词:
量子光学
,
布居数反转
,
全量子理论
,
非线性相干态
马美娟
量子电子学报
doi:10.3969/j.issn.1007-5461.2011.04.011
运用全量子理论和数值计算方法,研究了双J-C模型中处于混态的双原子系统粒子布居差的时间演化规律,讨论了原子初态及腔内光场对粒子布居差演化的影响.计算结果表明:当两腔内的平均光子数相同时,布居差的演化只与两原子的初态纯度和光场强度有关,与两原子的初始纠缠无关；而当两光腔内的平均光子数不同时,粒子布居差演化不仅与两原子初态纯度和腔内光场有关,而且还强烈地依赖于两原子的初始纠缠.
关键词:
量子光学
,
原子布居数
,
腔量子电动力学
,
双J-C模型
,
扩展Werner态
张成强
,
谭霞
,
夏云杰
量子电子学报
doi:10.3969/j.issn.1007-5461.2006.06.015
应用全量子理论研究了非关联双模相干场与Bell态原子多光子相互作用过程中原子粒子布居差的时间演化规律.结果表明,当两原子初始处于1/√2(|+,-〉-|-,+〉)态时,原子粒子布居差恒为零;当两原子初始时刻的状态为其它三个Bell态时,原子粒子布居差的时间演化强烈依赖于原子间的偶极-偶极相互作用强度、场-原子间的耦合系数以及原子的跃迁光子数.随着原子间的偶极-偶极相互作用的增强,原子跃迁光子数的增加,原子布居差的时间演化中,Rabi振荡的频率都会明显加快,并且当原子间的偶极-偶极相互作用强度足够大时,原子布居差的崩塌-回复现象就会消失.
关键词:
量子光学
,
崩塌-回复
,
原子布居差
,
双模相干场
,
多光子相互作用
郭玮
,
白静
量子电子学报
doi:10.3969/j.issn.1007-5461.2016.06.002
利用三态模型和含时波包法,研究了强飞秒泵浦-探测激光场中延时对非绝热耦合NaI分子光电子能谱、各态布居的影响.结果表明波包在势能面上做周期性运动,周期约为1000 fs,延时为200 fs时波包第一次到达交叉区域并分裂成两部分,800 fs时波包再次返回交叉区域发生分裂.波包的周期性运动导致光电子能谱谱峰位置的周期性变化,波包在交叉区域的分裂情况影响了各态布居分布.调节泵浦-探测延时可实现对波包运动的控制及态布居的选择性分布,研究结果为实验上实现分子的光控制及量子操控过程提供了一定参考.
关键词:
光谱学
,
态布居
,
含时波包法
,
光电子能谱
,
波包运动
