刘湘华
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严格
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崔利亚
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周少雄
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王崇愚
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郑鹉
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王艾玲
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陈金昌
功能材料
系统地研究了磁控溅射制备的Sm22Co78/Fe65Co35/Sm22Co78三层膜系统中,当软磁相的体积分数一定时,矫顽力和剩磁比随FeCo软磁层厚度(d)的变化.所有样品的磁滞回线均为单一硬磁相特征:说明FeCo软磁层与SmCo硬磁层之间的交换相互作用,使两相很好地复合在一起.当软磁相的体积分数为15%、20%、30%的情况下,矫顽力随d的变化都出现峰值;而剩磁比则单调增加.当体积分数为50%时,矫顽力随d的增加没有峰值,但剩磁比还是单调增加.随着软磁体积分数的增加,矫顽力峰值及峰值位置都是单调减少.
关键词:
Sm22Co78/Fe65Co35/Sm22Co78三层膜
,
矫顽力
,
剩磁比
,
剩磁增强
陈金昌
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詹文山
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沈保根
,
赵见高
,
司红
金属学报
<正> 在非晶态合金中,低温电阻率极小与极大值现象不仅在稀释合金中存在,而且在强铁磁性的非晶态合金中也普遍出现。我们在Fe-Cr-B,Fe-Mo-B及Fe-W-B系列中曾作了报道。本文将报道元素V对非晶态(Fe_(1-x)V_x)_(84)B_(16)合金低温电阻率的影响,并用类Kondo效应、RKKY相互作用和局部自旋涨落效应解释了不同温区的电阻率散射机制。 一、实验 非晶态(Fe_(1-x)V_x)_(84)B_(16)合金(x=0,0.02,0.04,0.06,0.08及0.1)采用单辊急冷法制备,带厚20—30μm,带宽约1mm。经x射线衍射结
关键词:
胡凤霞
,
陈金昌
,
沈保根
,
郭慧群
金属学报
本文研究了非晶态Co_(90-x)Cr_xZr_(10)(0≤x≤25)合金的磁性,得到样品的Curie温度T_C和每个磁性原子的有效磁矩μ均随Cr含量x的增加近似线性下降,计算出每个Co和Cr原子的平均磁矩分别为μ_(Co)=1.51μ_B和μ_(Cr)=-3.62μ_B低温下的磁化强度与温度的关系符合Bloch的T~(3/2)定律,由此算出的自旋波劲度系数D从x=4时的D=2.788meVnm~2下降到x=20时的D=0.727meVnm~2,相互作用范围从x=4时的2—3个原子减小到x=20时的最近邻原子之间,样品的晶化温度随Cr含量x的增加单调上升,认为与合金的平均外层电子浓度有关,用X射线衍射和热磁测量分析了热处理样品的结晶相。
关键词:
非晶态
,
magnetic properties
,
crystallization
陈金昌
,
司红
,
沈保根
,
詹文山
,
赵见高
金属学报
非晶态Fe_80B_(20),Fe_(17.84)B_(16.81)Si_(3.49)C_(1.36),Fe_(65.66)Co_(17.3)B_(15.84)Si_(1.2)和Fe_(6(?).92)Co_(17)B_(19.29)Si_(1.59)C_((?).(?))P_((?).(?))合金用单辊急冷法制备.测量了饱和磁化强度与温度的关系.得到0K时的原子磁矩(?)都在2.03—2.07μ_B之间.非晶态Fe_(80)B_(20)和Fe_(77.84)B_(16.81)Si_(3.49)C_((?).(?))合金的室温饱和磁化强度σ_s(R.T.)和Curie温度Tc相近,而含Co样品的σ_s(R.T.)和T_c分别高于Fe_(80)B_(20)约6%和13%.由热磁、电阻率、差热分析和X射线衍射的测量结果分析了样品的晶化转变.含Co样品的晶化温度T_(cr)与Fe_(80)B_(20)相近,而Fe_(77.84)B_(16.81)Si_(3.49)C_(1.86)的T_(cr)高于Fe_(80)B_(20)约80K.用化学键、T_(cr)与e/α的关系以及晶化过程的复杂性讨论了影响高饱和非晶态合金稳定性的因素.
关键词:
沈保根
,
詹文山
,
赵见高
,
陈金昌
,
潘孝硕
金属学报
本文概要地总结了我们近年观测过的若干Fe-B基和Fe-Co-B-Si基非晶态合金的晶化行为,主要是成分对晶化温度T_(cr)和晶化激活能△E的影响.合金样品是宽1-2mm,厚30—50μm的液淬带.用差值扫描量热计(DSC)获得:(1)Fe-(100-x)B_x系的T_(cr)和△E都在x=16时出现最大值;(2)在所观测的几个合金系中凡过渡元素总含量的变化能使每原子的平均外层电子数减少的,T_(cr)和△E就随着上升.并依据近年被承认的理论模型作了讨论.
关键词:
王艾玲
,
周云松
,
闵子建
,
陈金昌
,
郑鹉
材料导报
采用磁控溅射方法制备了Co/Ni多层膜并做了热处理,测量了系列样品的结构、磁性和磁电阻.受热处理条件等因素影响,多层膜的层间磁性耦合性质发生变化,电阻率下降,而其各向异性磁电阻的数值没有一致的变化趋势.讨论了磁性层织构和界面对多层膜的磁性与各向异性磁电阻效应的影响.
关键词:
Co/Ni多层膜
,
各向异性磁电阻
,
磁性
,
织构
陈金昌
,
徐礼宇
,
彭长平
金属学报
本文由粘性流体动力学方程组导出溶潭内涡旋、速度及温度的分布。求得合金Fe_(40)Ni_(40)P_(14)B_6的热边界层厚度ΔR_T及粘性切变层厚度ΔR_v分别是140μm及11μm。在非晶带-溶潭的交界面处淬火速率是4.6—2.3×10~6℃/s,而固化时间则是0.8—1.6×10~(-4)s。非晶宽带的厚度h与宽度b的经验公式在3—5％范围内与实验数据一致。h及b与线速度v_r之间的关系式可用近于理想冷却模型加以描述。Prandtl准数Pr=7.8×10~(-2)说明热边界层厚度比粘性切变层厚度大13倍,而Nusselt准数Nu=1—2表明非晶带-铜辊的交界面处于居间冷却状态。
关键词:
陈文智
,
周少雄
,
陈金昌
金属学报
用双喷嘴单辊急冷工艺制备了非晶态合金Fe78Si9B13和(FeNiCr)78(SiB)22的双金属带, 用差示扫描量热计(DSC)测量了双金属的晶化温度, 并测量了经350℃纵向磁场退火的双金属铁芯在紧张状态下的磁滞回线. 双金属的DSC曲线基本上是两种带材DSC曲线的叠加, 但(FeNiCr)78(SiB)22层的晶化放热峰变成两个, 晶化温度稍有降低. 虽然经过纵向磁场退火, 双金属铁芯的磁滞回线仍然表现出难以磁化特点, 这源头于双金属铁芯在退火后的冷却过程中由于两层材料热膨胀系数差别引起的内应力. 在紧张状态下, 双金属铁芯中的内应力可达84 MPa; 在放松状态下, 内应力使双金属铁芯发生收缩, 其平均直径由27.5 mm收缩为18 mm. 但双金属铁芯中的内应力并未因铁芯收缩而消除, 而是发生了复杂的变化, 使得双金属铁芯的第五层均存在拉应力层和压应力层, 这种应力分布对双金属铁芯的磁性特征虽无根本改变, 但更加难以使其磁化.
关键词:
非晶态合金
,
null
,
null
陈文智
,
周少雄
,
陈金昌
金属学报
doi:10.3321/j.issn:0412-1961.2003.06.007
用双喷嘴单辊急冷工艺制备了非晶态合金Fe78Si9B13和(FeNiCr)78(SiB)22的双金属带,用差示扫描量热计(DSC)测量了双金属的晶化温度,并测量了经350℃纵向磁场退火的双金属铁芯在张紧状态及放松状态下的磁滞回线.双金属的DSC曲线基本上是两种带材DSC曲线的叠加,但(FeNiCr)78(SiB)22层的晶化放热峰变成两个,晶化温度稍有降低.虽然经过纵向磁场退火,双金属铁芯的磁滞回线仍然表现出难以磁化的特点,这源于双金属铁芯在退火后的冷却过程中由于两层材料热膨胀系数差别引起的内应力.在张紧状态下,双金属铁芯中的内应力可达84 MPa;在放松状态下,内应力使双金属铁芯发生收缩,其平均直径由27.5 mm收缩为18 mm.但双金属铁芯中的内应力并未因铁芯收缩而消除,而是发生了复杂的变化,使得双金属铁芯的每一层均存在拉应力层和压应力层,这种应力分布对双金属铁芯的磁性特征虽无根本改变,但更加难以使其磁化.
关键词:
非晶态合金
,
双金属
,
磁性
,
内应力模型
