刘勤
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裔式珙
材料研究学报
在250℃以■=0.025min~(-1)测到的Zn-5%Al 合金的超塑性m-δ曲线均属式。w_0/l_0值加大使m_0,m_L 和δ_F 值增大,但对δ_L 和m_F 值无大影响。试样厚度的加大(由1增大到2mm)仅使δ_L 和δ_F 值增大,考虑w_0/l_0比值的影响,C_3~((m_0-m_L))-(m_L=m_(mas))型C.L.m-δ方程式规划为:或其中,m′_0(W_0/l_0)=m_0,m′_0>m_0;m′_L(w_0/l_0)=m_L,m′_L>m。w_0/l_0=0.15—0.39。当w_O/l_0=1时,缺口效应消失,δ(或δ_F)值为最大。
关键词:
Zn-5%Al合金
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mechanics of superplasticity
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C.L.m-δequation
刘勤
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周善佑
材料研究学报
超塑性m-δ关系曲线可以分为m_L=m_(max)和m_L=m_(min)两大类型。均可由下面的C.L.(刘勤)m-σ方程表示:σ(%)=〔cε~(m-m_0)-1〕×100当σ=σ_0=0时,m=m_0≠0,C=C_0=κ_0/κ_0=1。当σ=σ_1(σ_(11),σ_(12),σ_(13),…,)时,m=m_1(m_(11),m_(12),m_(13),…),C=C_1(C_(11),C_(12),C_(13),…)=κ_1(κ_(11),κ_(12),κ_(13),…)/κ_0,当σ=σ_F时,m=m_F,C=C_F=κ_F/κ_0。对C 值进行“规划”,得到的C_1~(σ_O-σ_L)-(m_L=m_(max)),C_2~(σ_F-σ_L)-(m_L=m_(min)),C_3~(m_0-m_L)-(m_L=m_(max)和C_4~(m_F-m_L)-(m_L=m_(min))四种类型的“规划”方程分别对m_L=m_(max)和m_L=m_(min)型m-σ曲线适用。若m-σ曲线属简单的下降式,C 及其“规划”值均可近似地取1。否则,C-σ关系是应加以研究的问题。m 和k 值对σ值的效应可以分为动态(直接)和静态(间接)两种。最后的σ值是两种效应的综合结果。(注:m 和κ值见基本方程σ=κε~m)
关键词:
刘勤
金属学报
采用X射线衍射法对七种铬钢进行了研究.进一步证实了关于铬钢中奥氏体等温分解过程和Cr/C比值有关的结果.采用新的观点进行解释. 同时还发现上述过程也和奥氏体的分解温度(或过冷度)有关(图3).Cr/C比值低的奥氏体在图3中所示之全部温度范围内,初期都形成(Fe,Cr)_3C.并且能够大致地预测Cr/C比值高的奥氏体初期在高温范围内将形成(Cr,Fe)_(23)C_6,在中温范围内将形成(Cr,Fe)_7C_3,在低温范围内将形成(Fe,Cr)_3C.Cr/C比值适中的奥氏体初期在高温和中温范围内都形成(Cr,Fe)_7C_3,在低温范围内形成(Fe,Cr)_3C. 并且初步认为在所有的情况下,都存在从一相至另一相的由两相构成的过渡区.
关键词:
刘勤
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夏锄
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刘晓东
金属学报
在170,190,210,230,250℃的温度下,采用3.7×10~2,7.4×10~2和1.1×10~(-1)min(-1)的应变速率(平均)对Zn-5%Al共晶合金的m-C-δ(或m-k-δ)关系曲线(简称m-δ关系曲线)进行了测定.所有的曲线均随应变的δ增加而快速上升.俟达到某一定的应变量(极限应变量δ1)后。开始缓慢下降并保持平稳直至断裂.Zn-5%A1共晶合金的m-δ关系曲线不存在k_(?)=k_I(k_(I 1),k_(I 2),k_(I 3),……)=k_F(或C_0=C_I(C_(I 1),C_(I 2),C_(I 3),……)=C_F=1)的简单情况.可应用m-δ方程式[4,5]对曲线上各点C值(包括所有的C_I和C_F值)进行计算.C值随δ值的增加成近似的直线上升.直线的斜率在极限应变(δ1)处突然减小.
关键词:
王鹏
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刘勤
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蒋寻涯
功能材料与器件学报
doi:10.3969/j.issn.1007-4252.2011.05.018
拓扑绝缘体(TI)是近年来广受关注的一种新型材料,其表面的拓扑磁电效应是其拓扑性质的反应.我们在TI平板上下表面镀上很薄的铁磁层并同方向磁化,然后将其夹在一维光子晶体中作为缺陷来研究时,发现TI材料表面的磁电耦合效应引起透射谱上一些新奇的变化.例如,当垂直入射一束线偏振光时,与一般的“单个透射率为1”的缺陷态共振峰不同,这时会出现“两个透射率为0.5”的缺陷态共振峰,并且两个透射峰频率处的透射光是圆偏振态,同时,我们还可以通过调节光子晶体的相关参数来调节这两个透射峰(双峰)的距离.反过来,我们可以通过这些新颖的变化来研究TI材料的表面性质,以及对精细结构常数进行精确测量.
关键词:
光子晶体
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拓扑绝缘体
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传输矩阵
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表面态
