滑伟
,
张玉虎
,
周小红
,
G.deFrance
,
D.L.Balabanski
,
G.Georgiev
,
郭应祥
,
马飞
,
雷祥国
,
柳敏良
,
李广顺
,
郭松
,
强赟华
,
韩励想
,
袁岑溪
原子核物理评论
doi:10.11804/NuclPhysRev.32.02.138
第一次测量到238 U(9 Be,5n)242 Cm熔合蒸发反应的激发函数.通过使用叠层靶,在不改变束流能量的条件下,在线获得20个能量点下的实验数据.利用蒸发余核242 Cm的半衰期较长,且衰变模式是α衰变的特点,用离线测量α放射性的方法得到目标核产额.实验最大截面约1 mb,激发函数曲线的形态和峰值所在的能量位置与现有的理论模型的计算结果一致.激发函数的实验数据对选择和优化理论模型,推动超铀核区核物理研究具有重要的意义.
关键词:
超铀核
,
熔合蒸发余核
,
激发函数
,
α衰变
,
叠层靶技术
袁岑溪
原子核物理评论
doi:10.11804/NuclPhysRev.34.01.110
一个模型适合描述哪些物理量？这个问题可以通过模型的物理来源来回答.比如,液滴模型适合描述重核和远离满壳核.这是因为液滴近似更适用于核子数多的核以及液滴模型不包含壳效应.这样的回答是定性的并需要清楚模型的物理来源.是否可能仅通过模型的数学形式和实验数据就能给出半定量的解答？利用最近提出的不确定度分解方法尝试对液滴模型适合描述哪些核这一问题进行半定量的回答.并且不需已知液滴模型的物理来源,仅需其数学形式以及实验数据.通过不确定度分解方法,液滴模型与实验数据间的残差可以分解为系统不确定度和统计不确定度.两者分别代表了模型的缺陷和模型不精确的参数带来的不确定度.基于这一分解,核素图上的原子核可以按其对应的残差被半定量地划分为系统不确定度主导、统计不确定度主导、以及中间区域.液滴模型适合描述的核就是统计不确定度主导残差的核而不是像通常认为的是残差最小的核.从核素图上看,统计不确定度主导残差的核正是重核以及远离满壳核,与液滴模型物理来源一致,但得到达一结果的过程是半定量的且仅需液滴模型的数学形式以及实验数据.如果对由统计不确定度主导残差的核重新拟合液滴模型的参数,模型可以很好地描述这些核(标准差小于0.7 MeV).
关键词:
原子核
,
不确定度分解方法
,
液滴模型
,
统计不确定度
,
系统不确定度
