许德政
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高纯静
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郑善良
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刘海波
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朱晓翔
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李静惊
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吴宜灿
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FDS Team
原子核物理评论
doi:10.3969/j.issn.1007-4627.2004.04.045
根据世界几个主要核评价数据库, 如ENDF/B-6(美国)、JEF-2.2(欧盟)、JENDL-3.2(日本)、BROND-2.2(俄罗斯)、 CENDL-2.1(中国)和FENDL-2(IAEA/NDS), 兼顾聚变、裂变以及聚变-裂变次临界混合堆设计研究的多种需要, 经过甄别、筛选, 最后集成为包含213个核素的基本评价文件, 名为HENDL1.0/E的核评价数据库. 在此基础上, 利用目前流行的群常数加工程序系统NJOY和输运截面制备程序TRANSX制作两套用于中子或/和光子输运计算的输运截面工作库: ①参考Vitamin-J能群结构制作了175群中子和42群光子、中子-光子耦合多群工作数据库HENDL1.0/MG, 可用于离散纵标Sn法程序计算; ②连续能群结构、紧凑ENDF(ACE)格式中子截面库HENDL1.0/MC, 可用于蒙特卡罗方法输运计算, 如MCNP. 另外还制作了可用于燃耗(嬗变)计算的燃耗库BURNUP.LIB和响应函数库RESPONSE.LIB两个专用数据库. 同时, 也对HENDL1.0综合评价核数据库的有效性进行了抽样测试、基准检验和初步确认.
关键词:
数据库
,
聚变
,
裂变
,
HENDL
梁飞飞
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郝延明
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高纯静
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胡怀谷
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秦月婷
中国稀土学报
通过X射线衍射手段研究了Tm2CrFe14.5 Si1.5化合物的热膨胀性质及本征磁致伸缩性质.研究结果表明,Tm2CrFe14.5Si1.5化合物在303～623 K范围内,具有单相的Th2Ni17型结构;Tm2CrFe14.5Si1.5化合物的居里温度约为453 K,比其母合金Tm2 Fe17高约163 K;沿a轴方向上,Tm2CrFe 14.5 Si1.5化合物在423～448 K温度范围内出现负热膨胀现象,其热膨胀系数(α)a为-0.716×10-5/K;沿c轴方向上,在303～398 K温度范围内也出现负热膨胀现象,其热膨胀系数(α)c为-0.547×10-5/K.两者综合的结果使得在423～448 K温度范围内,Tm2CrFe14.5Si1.5化合物的体热膨胀系数(α)为-0.794 × 10-5/K.对本征磁致伸缩的研究结果表明,Tm2CrFe14.5 Si1.5化合物中存在着较强的各向异性的本征磁致伸缩.
关键词:
Tm2CrFe14.5Si1.5化合物
,
负热膨胀
,
本征磁致伸缩
,
稀土
高纯静
,
郝延明
,
梁飞飞
,
郑开萍
,
胡怀古
中国稀土学报
通过X射线衍射、差热分析及磁测量等手段对电弧炉熔炼的Nd2Fe14.5Cr2.5化合物的结构和相变进行了研究,研究结果表明,950℃下退火的样品具有Th2Zn17型结构,其居里温度为375 K.1100℃下退火的样品具有Nd3(Fe.Ti)29型结构,其居里温度为445 K.Nd2Fe14 5Cr2.5化合物在1100℃左右发生结构相变,山菱方相的Th2Zn17型结构转变成单斜相的Nd3(Fe,Ti)29型结构.具有Th2Zn17型相结构的Nd2Fe14.5Cr2.5化合物在约300℃左右可以发生有效的吸氮反应.
关键词:
Nd2Fe14.5Cr2.5化合物
,
相变
,
居里温度
,
稀土
胡怀谷
,
郝延明
,
梁飞飞
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高纯静
金属功能材料
doi:10.13228/j.b0yuan.issn1005-8192.2015026
Fe72.5Cu1Nb2V2Si13.5B9非晶薄带经晶化退火处理,随退火温度增加,析出纳米晶bcc α-Fe(Si)相,当超过550℃,薄带在析出纳米晶bcc α-Fe(Si)的同时,还析出硬磁性的Fe2B相.Fe73.5Cu1Nb2V2Si13.5B9纳米晶薄带具有巨磁阻抗(GMI)效应,其效应强度灵敏依赖于退火温度,当退火温度为550℃、退火时间为30 min时,bcc α-Fe(Si)平均晶粒尺寸约为16 nm,其巨磁阻抗存在最大值.巨磁阻抗效应还强烈依赖于频率.对于550℃退火30min的Fe72.5Cu1Nb2V2Si13.5B9纳米晶薄带,其在50 kHz下,ΔX/X(H=7 162 A/m)可达到-500％,3 MHz下,ΔR/R(H=7 162 A/m)约为150％.700 kHz下,GMI效应值有最大值,ΔZ/Z(H=7 162 A/m)约为-121％.
关键词:
Fe基纳米晶薄带
,
巨磁阻抗效应
,
退火温度
,
频率
