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非对称量子点磁极化子激发态温度效应

萨仁高娃 , 阿其夫 , 孙勇 , 蔡春雨 , 肖景林

低温物理学报

本文采用线性组合算符,幺正变换和量子统计理论相结合的方法,研究了非对称量子点中强耦合磁极化子的激发态能量和跃迁频率随横向和纵向受限强度ω1、ω2、回旋频率ωk和温度T的变化关系.选择RbCl晶体进行数值计算,结果表明:在较低的温度区域,第一激发态能量和跃迁频率随温度的升高而减小,在较高的温度区域,随温度的升高而增大.同时,第一激发态能量和跃迁频率随横向和纵向的受限强度和回旋频率的增加而增大.

关键词: 非对称量子点 , 线性组合算符 , 极化子 , 温度效应

半导体极性晶体膜中束缚磁极化子的自陷能

王秀清

量子电子学报 doi:10.3969/j.issn.1007-5461.2010.02.020

采用线性组合算符法和幺正变换方法,研究极性晶体膜中束缚磁极化子的自陷能随膜厚d的变化关系.得出束缚磁极化子的自陷能由两部分组成:第一部分是由于电子-体LO声子相互作用所引起的(E_e~(tr)-LO),第二部分则是电子-SO声子相互作用引起的.后者又包含两部分,分别是电子与极性膜中两支表面声子相互作用的贡献(E_e~(tr)-SO(+),E_e~(tr)-SO(-)).通过对KCl半导体膜的数值计算表明,E_e~(tr)-ph和磁极化子的振动频率λ随膜厚d的增加而减少;当膜厚大于5 nm时,总自陷能 E_e~(tr)-ph 趋于一稳定值.另外,由于稳恒磁场的存在,使磁极化子的自陷能增大,这主要是由于稳恒磁场的存在,使电子-声子间的相互作用改变而引起的.

关键词: 光电子学 , 束缚磁极化子 , 线性组合算符 , 自陷能

量子棒中杂质极化子的内部激发态

白旭芳 , 王东民 , 肖景林

量子电子学报 doi:10.3969/j.issn.1007-5461.2012.03.019

通过坐标变换把量子棒的哈密顿量由椭球边界变为球形边界.采用线性组合算符和么正变换方法研究了量子棒中弱耦合杂质极化子的第一内部激发态能量、激发能量和从第一内部激发态到基态跃迁频率随量子棒的横向和纵向有效受限长度、库仑束缚势、椭球的纵横比的变化关系.结果表明:它们随库仑束缚势的增加而增大,随纵横比和有效受限长度的增加而减少.表现出量子棒有趣的量子尺寸限制效应.

关键词: 光电子学 , 量子棒 , 线性组合算符 , 杂质极化子 , 纵横比

温度对于量子线强耦合极化子振动频率的影响

王秀清 , 肖景林

连铸 doi:10.3969/j.issn.1007-5461.2015.04.019

采用线性组合算符和幺正变换法计算了量子线中强耦合极化子的振动频率、基态能量、基态自陷能随温度、电子-声子耦合强度以及受限长度的变化.发现振动频率、基态能量、基态自陷能都是温度及耦合强度的函数,且随着温度的增加而增大;受限长度也随温度及耦合强度的增加而增大,但是当温度增大到一定值时,随着温度的增加耦合强度在减小.

关键词: 光电子学 , 温度效应 , 线性组合算符 , 抛物线型 , 量子线 , 极化子

声子色散对量子点中弱耦合极化子光学声子平均数的影响

杨洪涛 , 冀文慧 , 冯有良 , 胡文弢

连铸 doi:10.3969/j.issn.1007-5461.2016.01.016

采用幺正变换和线性组合算符相结合的方法,研究声子色散对抛物量子点中弱耦合极化子电子周围光学声子平均数的影响.计及纵光学(LO)声子抛物色散,导出了量子点中极化子的基态能量和电子周围光学声子平均数随声子色散系数的变化关系.数值计算结果表明基态能量随声子色散系数的增大而减小,电子周围光学声子平均数随声子色散系数的增大而增大.

关键词: 光电子学 , 抛物量子点 , 线性组合算符 , 极化子 , 声子色散

抛物量子阱中强耦合极化子的声子平均数

高宽云 , 邢海峰

连铸 doi:10.3969/j.issn.1007-5461.2016.05.020

采用线性组合算符和幺正变换相结合的变分方法,研究了抛物量子阱中强耦合极化子的声子平均数,给出了抛物量子阱中强耦合极化子的声子平均数与量子阱受限强度和电子-体纵光学声子耦合强度的关系.结果表明:强耦合极化子的声子平均数随量子阱受限强度、电子-体纵光学声子耦合强度的增大而增大;随量子阱受限强度的减小,声子平均数趋于晶体材料的值;抛物量子阱受限强度和耦合强度的增大加强了电声子之间的相互作用.

关键词: 材料 , 声子平均数 , 线性组合算符 , 幺正变换 , 强耦合极化子 , 抛物量子阱

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